Q Osciladores Deformados Forex

Osciladores de Dformados e D-branes em conifold Estudamos a álgebra do oscilador deformada em q que atua sobre as funções de onda de D-branes não compactas na corda topológica em conifold. Achamos que a curva do modelo de espelho B de conifold aparece a partir da relação de comutação dos osciladores deformados em q. 1. Introdução O cordão topológico é um campo de jogos interessante para estudar a dualidade da calibração através da transição geométrica 1. 2 xA0andxA03. Também é interessante estudar como a geometria do espaço alvo é quantizada neste contexto. Recentemente, percebe-se que o lado do modelo A é descrito por um modelo estatístico de fusão de cristal 4 xA0andxA05. Enquanto o lado do modelo B é reformulado como modelos de matriz 6 xA0andxA07. Em ambos os casos, uma curva espectral aparece como a forma limite do cristal fundido ou da equação do loop do modelo da matriz. Espera-se que a curva espectral seja vista como um surfactdoc de Riemann ldquoquantum no sentido de que as coordenadas desta curva tornam-se não-comutativas em acoplamentos de cordas finitas g s g s. Argumenta-se que a linguagem natural para lidar com esse fenômeno é o D - module 8 xA0andxA09. Nesta carta, estudamos a estrutura algébrica não-comutativa no espelho do lado do modelo B da corda topológica no conifold resolvido O (menos1) oplusO (menos1) rarrP 1 O (menos 1) oplus O (menos 1) rarr P 1. Conforme observado em 10., existe uma estrutura subjacente de oscilador deformada (ou, q-oscilador para curto) na função de onda de D-branas não compactas em conifold. Estudamos a representação de q-osciladores em termos de coordenadas não-comutativas e mostramos que a curva de espelho de conifold aparece a partir da relação de comutação dos osciladores de q. Esta carta está organizada da seguinte forma. Na Seção 2. nós construímos o q xA0 - osciladores A plusmn A plusmn atuando nas funções de onda D-brane em termos de variáveis ​​obedecendo à relação de comutação p, xg s p. X g s. Na Seção 3. mostramos que a relação de comutação de q xA0 - osciladores A plusmn A plusmn não é senão a curva do espelho do conifold resolvido. Na Seção 4. revisitamos a computação da função de partição da teoria de ChernndashSimons usando os osciladores de q. Concluímos na Seção 5 com discussão. q-osciladores deformados e D-branes em conifold Estudamos a álgebra do oscilador deformada em q que atua nas funções de onda de D-branes não compactas na corda topológica em conifold. Achamos que a curva do modelo de espelho B de conifold aparece a partir da relação de comutação dos osciladores deformados em q. 1. Introdução O cordão topológico é um campo de jogos interessante para estudar a dualidade da calibração através da transição geométrica 1. 2 xA0andxA03. Também é interessante estudar como a geometria do espaço alvo é quantizada neste contexto. Recentemente, percebe-se que o lado do modelo A é descrito por um modelo estatístico de fusão de cristal 4 xA0andxA05. Enquanto o lado do modelo B é reformulado como modelos de matriz 6 xA0andxA07. Em ambos os casos, uma curva espectral aparece como a forma limite do cristal fundido ou da equação do loop do modelo da matriz. Espera-se que a curva espectral seja vista como um surfactdoc de Riemann ldquoquantum no sentido de que as coordenadas desta curva tornam-se não-comutativas em acoplamentos de cordas finitas g s g s. Argumenta-se que a linguagem natural para lidar com esse fenômeno é o D - module 8 xA0andxA09. Nesta carta, estudamos a estrutura algébrica não-comutativa no espelho do lado do modelo B da corda topológica no conifold resolvido O (menos1) oplusO (menos1) rarrP 1 O (menos 1) oplus O (menos 1) rarr P 1. Conforme observado em 10., existe uma estrutura subjacente de oscilador deformada (ou, q-oscilador para curto) na função de onda de D-branas não compactas em conifold. Estudamos a representação de q-osciladores em termos de coordenadas não-comutativas e mostramos que a curva de espelho de conifold aparece a partir da relação de comutação dos osciladores de q. Esta carta está organizada da seguinte forma. Na Seção 2. nós construímos o q xA0 - osciladores A plusmn A plusmn atuando nas funções de onda D-brane em termos de variáveis ​​obedecendo à relação de comutação p, xg s p. X g s. Na Seção 3. mostramos que a relação de comutação de q xA0 - osciladores A plusmn A plusmn não é senão a curva do espelho do conifold resolvido. Na Seção 4. revisitamos a computação da função de partição da teoria de ChernndashSimons usando os osciladores de q. Concluímos na seção 5 com discussão.